Žinynas
Žinių pagrindai
Tyrinėkite sąvokas, dėsnius, lygtis ir metodus, jų taikymą ir šaltinius. Pasirinkite pažinimo sritį arba raskite konkretų žinyno įrašą.
Daugiau filtrų
Žinyno įrašai
Rodoma įrašų: 121–150 iš 324
Mažoms beslėgės medžiagos perturbacijoms, kurių mastelis mažesnis už Hablo mastelį, vienalyčiame besiplečiančiame fone niutoninis tankio perturbacijų augimo modelis tenkina lygtį δ̈+2Hδ̇−4πGρ̄_mδ=0.
ModelisŽemė ir kosmosasFotonų ir CCD triukšmo biudžetasKai šaltinio, dangaus fono ir tamsinės srovės skaičiai yra nepriklausomi ir pasiskirstę pagal Puasono skirstinį, o nuskaitymo triukšmas taip pat nepriklausomas, per apertūrą sumuojamo CCD matavimo dispersija yra S+B+D+nₚNᵣσᵣ².
MetodasŽemė ir kosmosasSrauto kalibravimas ir ryškio neapibrėžtisKad fotometrinių matavimų skaitiniai rodmenys išreikštų astronominį srautą ar ryškį, pirmiausia reikia sukalibruoti spektrinės juostos atsaką ir nulinį tašką.
MetodasŽemė ir kosmosasKontinuumo ir linijų neskaidrumo mechanizmaiŽvaigždžių neskaidrumą lemia elektronų sklaida, šuoliai tarp surištųjų būsenų, fotojonizacija ir rekombinacija bei laisvųjų būsenų tarpusavio šuolių procesai.
ModelisŽemė ir kosmosasDujų ir spinduliuotės slėgis žvaigždžių medžiagojeNeišsigimusiame idealiame jonizuotame mišinyje, esančiame vietinėje šiluminėje pusiausvyroje, jonų ir elektronų skaičiaus tankiai lemia jų indėlį į dujų slėgį; izotropinė šiluminė spinduliuotė prideda spinduliuotės slėgio narį.
ModelisŽemė ir kosmosasŠaltų elektronų degeneracijos slėgisIdealiosiose ½ sukinio elektronų dujose, kai k_BT yra daug mažesnis už jų kinetinę Fermio energiją, užimtos impulso būsenos tęsiasi iki p_F=ℏ(3π²nₑ)¹ᐟ³.
ModelisŽemė ir kosmosasŽvaigždžių dinaminiai ir šiluminiai laiko masteliaiDinaminio persitvarkymo laiko mastelis yra t_dyn∼(Gρ̄)⁻¹ᐟ², o gravitacinės energijos atsargų išspinduliavimo Kelvino–Helmholco laiko mastelis yra t_KH∼GM²/(RL).
ModelisŽemė ir kosmosasIzoliuotos idealiųjų dujų žvaigždės virialinė energijaNiutoninės gravitacijos sąlygomis sferinei hidrostatinės pusiausvyros žvaigždei, kurios paviršiaus slėgis nepaisomas ir kurią palaiko klasikinių vienatomių idealiųjų dujų slėgis, integruojant slėgio pusiausvyros lygtį gaunama 2U_th+W=0, čia W yra gravitacinio ryšio energija.
ModelisŽemė ir kosmosasPolitropinė žvaigždžių sandara ir Lane’o–Emdeno lygtisSferiniame niutoniniame hidrostatiniame politropiniame modelyje daroma prielaida, kad P=Kρ¹⁺¹⁄ⁿ.
ModelisŽemė ir kosmosasTranzito gylis ir planetos spindulio nustatymasTamsi, nepermatoma planeta, slenkanti per vienodo šviesio žvaigždės diską, sumažina šviesos srautą proporcingai savo projekcijos plotui, kol visa jos projekcija yra disko viduje.
MetodasŽemė ir kosmosasŽvaigždės radialinis greitis ir palydovo masės nustatymasNiutoniniame izoliuotos dviejų kūnų sistemos Keplerio modelyje pagrindinės žvaigždės orbitinio greičio projekcijos į regėjimo spindulį pusamplitudė yra K=(2πG/P)^(1/3) Mp sin i/[(Mstar+Mp)^(2/3)√(1−e²)].
MetodasŽemė ir kosmosasPradinės masės funkcijos ir žvaigždžių populiacijų apskaitaNurodytai gimimo populiacijai pradinės masės funkcija ξ(m) apibrėžia dN=ξ(m)dm nurodytame pradinių masių intervale.
ApibrėžimasŽemė ir kosmosasBaltosios nykštukės masės ir spindulio sąryšis bei idealioji ribinė masėŠaltų nesąveikaujančių elektronų slėgis ir sferinė Niutono hidrostatinė pusiausvyra lemia nereliatyvistinę n=3/2 politropę, kurios R proporcingas μₑ^(−5/3)M^(−1/3).
ModelisŽemė ir kosmosasSukimosi energija maitinami pulsarai ir jų lėtėjimo vertinimasNeutroninių žvaigždžių pulsarai yra besisukančios įmagnetintos žvaigždžių liekanos, kurių spinduliuotės pluoštas gali praskrieti pro stebėtoją.
ModelisŽemė ir kosmosasBranduolio kolapsas ir termobranduoliniai žvaigždžių sprogimaiBranduolio kolapso supernovose evoliucionavusios žvaigždės branduolys netenka jį palaikančio slėgio, sparčiai traukiasi ir įvyksta sprogimas, kurio energijos perdavime dalyvauja tanki medžiaga ir neutrinai.
ModelisŽemė ir kosmosasAkrecijos energija, efektyvumas ir judesio kiekio momento pernašaGravitaciniame lauke į vidų judanti medžiaga gali išlaisvinti ryšio energiją, jei energija disipuoja.
ModelisŽemė ir kosmosasEdingtono šviesis kaip sąlyginė jėgų pusiausvyraEsant izotropiniam šviesiui L ir pastoviam srautu svertiniam neskaidrumui masės vienetui κ, į išorę nukreiptas spinduliuotės sukeliamas pagreitis yra κL/(4πr²c).
ModelisŽemė ir kosmosasRošo geometrija ir masės pernaša dvinarėje sistemojeApskritimine orbita judančios dvinarės sistemos iš dviejų taškinių masių kartu besisukančioje atskaitos sistemoje efektinis potencialas masės vienetui yra Φ_eff=−GM₁/r₁−GM₂/r₂−Ω²(x²+y²)/2, koordinačių pradžia yra masės centre, o Ω²=G(M₁+M₂)/a³.
ModelisŽemė ir kosmosasAkrecijos maitinami galaktikų branduoliai ir stebėjimais grindžiamos išvadosAktyvūs galaktikų branduoliai gali stipriai spinduliuoti, kai medžiaga akretuoja aplink centrinę supermasyvią juodąją skylę.
ModelisŽemė ir kosmosasPirminių branduolinių reakcijų iššalimas ir deuterio susidarymo kliūtisKarštojo Didžiojo sprogimo nukleosintezės metu neutronų ir protonų tarpusavio virsmai iš pradžių artėja prie cheminės pusiausvyros.
ModelisŽemė ir kosmosasRekombinacija, paskutinė sklaida ir rejonizacijaAtomų rekombinacija suriša daugelį anksčiau laisvų elektronų ir sumažina neskaidrumą dėl fotonų sklaidos.
ModelisŽemė ir kosmosasJonizuoto vandenilio sritys ir Strömgreno fotonų balansasJonizacijos ribojamoje gryno vandenilio srityje, esant stacionariam balansui, per laiko vienetą sugertų išorinių jonizuojančių fotonų skaičius lygus grynajam rekombinacijų skaičiui per laiko vienetą: Q_H=∫α_B nₑnₚ dV.
ModelisŽemė ir kosmosasDžinso nestabilumas vietiniame dujų modelyjeTiesiniai trikdžiai vienalyčiame niutoniniame dujų modelyje tenkina ω²=c_s²k²−4πGρ₀.
ModelisŽemė ir kosmosasŠiluminė laisvųjų–laisvųjų šuolių radijo spinduliuotėElektronų pagreitėjimas sąveikaujant su jonais sukelia ištisinio spektro spinduliavimą be elektronų pagavimo.
ModelisŽemė ir kosmosasSinchrotroninė spinduliuotė ir elektronų energijos nuostoliaiMagnetinio lauko nukreiptas elektronas spinduliuoja galia P=2σ_TcU_Bβ²γ²sin²α.
ModelisŽemė ir kosmosasElektronų energijos nuostoliai dėl atvirkštinės Komptono sklaidos Tomsono režimuElektronas izotropiniame mažos energijos fotonų lauke Tomsono riboje netenka energijos grynąja galia P_IC=(4/3)σ_TcU_radβ²γ².
ModelisŽemė ir kosmosasTipiniai žvaigždžių branduolių sintezės izotopiniai keliaippI šakoje susidaro deuteris ir helis-3, o tada susijungia du helio-3 branduoliai.
ModelisŽemė ir kosmosasSrautų tvermė ties statmenąja smūgine banga dujoseStacionarioje plokščiojoje statmenojoje smūginėje bangoje masės, judesio kiekio ir pilnutinės entalpijos srautai išlieka pastovūs abipus plono pereinamojo sluoksnio: [ρu]=[ρu²+P]=[ρu(h+u²/2)]=0.
ModelisŽemė ir kosmosasSaulės vėjas ir energijos perdavimas į magnetosferąSaulės vėjas į tarpplanetinę erdvę neša elektringąsias daleles, įskaitant protonus ir elektronus, ir Saulės magnetinį lauką.
ModelisŽemė ir kosmosasKosminių spindulių sudėtis ir antrinių dalelių duomenysKalbant apie įelektrintąsias daleles, kosminiai spinduliai apima iš kosmoso atskriejančius didelės energijos branduolius ir elektronus.
Empirinis rezultatas