Žinių pagrindai

Pakartotinai naudoti tinkamoje matavimo ataskaitoje nurodomas matuojamasis dydis, jo vertė ir vienetas, svarbios sąlygos ir pataisos bei tai, ar neapibrėžtis yra standartinė u_c, ar išplėstinė U.

Iliustraciniame temperatūros modelyje y=x̄+C+δ keturių nepriklausomų rodmenų vidurkis yra x̄=20.00 °C, kai s=0.20 K; pataisa C=+0.50 K, jos neapibrėžtis u_C=0.20 K, o nepriklausomo, apie nulį centruoto dydžio δ skirstinys yra tolygusis intervale ±0.05 K.

Matavimo priemonės kalibravimo kreivė modeliuoja rodmenį y kaip etaloninio įėjimo dydžio x funkciją, pavyzdžiui, y=a+bx+ε.

Kai tiesinis kalibravimas y=a+bx yra galiojantis, nežinomas įėjimo dydis įvertinamas kaip x̂=(y₀−â)/b̂.

Validuojant kalibravimo modelį, liekanos tikrinamos dėl kreivumo, nevienodos dispersijos, priklausomybės ir išskirčių, o visame darbiniame intervale lyginami nepriklausomi arba kontrolinių etalonų rezultatai.

Matavimo etalonas realizuoja apibrėžtą dydį, kurio vertė ir neapibrėžtis yra nurodytos, ir naudojamas kaip atskaitos pagrindas.

Pamatinė medžiaga yra pakankamai vienalytė ir stabili nurodytų savybių atžvilgiu ir tinkama numatytam naudojimui matuojant ar tiriant.

Aptikimo riba priklauso nuo matavimo procedūros klaidingo buvimo nustatymo tikimybės α ir klaidingo nebuvimo nustatymo tikimybės β.

Tos pačios rūšies dydžių matavimo rezultatai yra metrologiškai palyginami, kai jie metrologiškai sietini su tuo pačiu atskaitos pagrindu.

Idealų pagrindinės dažnių juostos signalą, kuriame nėra dažnių, aukštesnių už B, galima atkurti iš tikslių, vienodais laiko intervalais paimtų imčių, kai f_s>2B.

Tolygiojo apvalinančio kvantavimo įtaiso, kurio žingsnis Δ, paklaidos modulis, kai nėra perkrovos, neviršija Δ/2.

Pakartotinių rodmenų vidurkio dispersija yra Var(x̄)=(1/n²)Σ_iΣ_j Cov(x_i,x_j).

Prietaiso slinkis – tolydus arba laipsniškas rodmens kitimas, kurį sukelia prietaiso metrologinių savybių pokyčiai.

Nustačius apibrėžiamosios konstantos skaitinę vertę, atitinkama SI apibrėžtis tampa tiksli; dėl to eksperimentas ar perduotas etalonas netampa tikslus.

Pirminis cezio dažnio etalonas susieja savo osciliatorių su apibrėžiamuoju nesutrikdytu Cs-133 hipersmulkiosios sandaros šuoliu, įvertindamas ir koreguodamas nuo konstrukcijos priklausančius poslinkius, įskaitant atomų judėjimo Doplerio efektą ir šiluminės juodojo kūno spinduliuotės poveikį.

Kai šviesos dažnis f kalibruotas, bangos ilgis vakuume yra λ₀=c/f.

Kiblo svarstyklėse svėrimo lygtis mg=I Bℓ derinama su greičio režimo lygtimi U=vBℓ, kad būtų pašalintas bendras geometrijos ir lauko daugiklis: mgv=IU.

Esant konservatyviajai centrinei sąveikai U(r), santykinis judėjimas vyksta plokštumoje, o judesio kiekio momentas L=μr²θ̇ išlieka pastovus.

Atskaitos sistemai, besisukančiai pastoviu kampiniu greičiu Ω apie bendrą su inercine sistema koordinačių pradžią, a_inertial=a_rot+2Ω×v_rot+Ω×(Ω×r).

Esant idealiems nepriklausomiems holonominiams ryšiams f_α(q,t)=0, Lagranžo lygtyse su ryšiais galima išlaikyti perteklines koordinates taikant d(∂L/∂q̇_i)/dt−∂L/∂q_i=Σ_α λ_α∂_i f_α.

Kanoninėse koordinatėse {A,B}=Σ_i[(∂_q_iA)(∂_p_iB)−(∂_p_iA)(∂_q_iB)] ir dA/dt={A,H}+∂_tA.

Kanoninė transformacija pakeičia fazinės erdvės koordinates ir Hamiltonianą, išlaikydama tų pačių fizikinių trajektorijų Hamiltono aprašymą.

Plonajam sferiniam lęšiui, kurį iš abiejų pusių supa ta pati terpė, galioja 1/f=(n_lens/n_medium−1)(1/R₁−1/R₂).

Skaliarinių vienodos poliarizacijos laukų vidutinis intensyvumas apima kryžminės koreliacijos narį.

Kai siauri plyšiai, atskirti atstumu d, koherentiškai apšviečiami vienoda faze, tolimojo lauko šviesių juostų kryptys tenkina d sinθ=mλ, o tamsių juostų kryptys – d sinθ=(m+½)λ.

Monochromatinis skaliarinis laukas vienalytėje terpėje paraksialiai sklinda pagal E_z(x,y)≈e^(ikz)/(iλz)∫∫E₀(ξ,η)exp[ik((x−ξ)²+(y−η)²)/(2z)]dξdη, kai k=2π/λ.

Kai Fresnelio integrale įėjimo apertūros kvadratinė fazė nereikšminga, tolimojo lauko amplitudė proporcinga dvimatei lauko apertūroje Furjė transformacijai, įvertintai erdviniais dažniais x/(λz), y/(λz).

Šviesai statmenai krintant į periodinę gardelę, kurios periodas d, pagrindinės sklindančios difrakcijos eilės tenkina d sinθ_m=mλ.

Tolygiai užpildytas idealus apskritas D skersmens vyzdys sukuria Erio intensyvumo vaizdą, kurio pirmojo tamsaus žiedo mažas kampas yra θ≈1.22λ/D.

Tiesinėje poslinkiui invariantinėje skaliarinėje vaizdinimo sistemoje koherentinio vaizdo amplitudė yra E_image=E_object*h.