Žinių pagrindai

Oksidacijos laipsniai nusako formalų elektronų priskyrimą, o ne išmatuotą atomų dalinį krūvį.

Išlygintos oksidacijos ir redukcijos reakcijos, per vieną reakcijos įvykį perduodančios n elektronų, molinė reakcijos Gibso energija yra ΔrG=−nFE esant tai pačiai temperatūrai ir sudėčiai, kai E yra jos grįžtamasis elektrocheminio elemento potencialas.

Archėjų membranoms būdinguose lipiduose šakotos izoprenoidinės grandinės eteriniais ryšiais sujungtos su glicerolio-1-fosfato karkasu, kitaip nei įprastame bakterijų ir eukariotų modelyje, kuriame riebalų rūgščių acilo grupės esteriniais ryšiais sujungtos su glicerolio-3-fosfatu.

Plazmogamijos metu susilieja grybų citoplazma, tačiau branduoliai iš karto nesusilieja.

Titnagdumbliai yra fotosintetinančių eukariotų, kurių ląstelių sienelėse gausu silicio dioksido, pavyzdys.

Epistazė reiškia, kad su vienu lokusu susijęs fenotipinis poveikis priklauso nuo kito lokuso; tai apima ir maskavimo poveikį biocheminiame kelyje.

Standartiniame XX/XY modelyje XY individas yra hemizigotinis X chromosomoje esančio lokuso, neturinčio atitinkamo alelio Y chromosomoje, atžvilgiu, o reciprokinių kryžminimų metu gali susidaryti skirtingi genotipų pasiskirstymai.

Pusiau kristalinį polimerą sudaro tvarkūs kristalitai ir amorfinė medžiaga.

Idealiame tiesinės pakopinės polimerizacijos modelyje skaitinis vidutinis ilgis Xn nusako iš monomerų susidariusių vienetų skaičių vienoje produkto molekulėje; į skaičiuojamą visumą įtraukiami ir nesureagavę monomerai.

Klasikinėse dujose, esančiose vietinėje termodinaminėje pusiausvyroje, vienos jonizacijos pakopos lygmenų užpildymo santykiai tenkina N_b/N_a=(g_b/g_a)exp[−(E_b−E_a)/(k_BT)].

Sugerties linijos ekvivalentinis plotis bangos ilgio skalėje yra W_λ=∫[1−F_λ/F_{λ,c}]dλ, naudojant vietinį kontinuumą.

Besiplečiančiame FLRW modelyje, kurio dabartinis mastelio daugiklis lygus vienetui, lydintysis atstumas išilgai regėjimo linijos yra D_C=c∫₀ᶻ dz′/H(z′), o žvilgsnio į praeitį laikas yra t_L=∫₀ᶻ dz′/[(1+z′)H(z′)].

Kai FLRW kosmologijoje fotonai sklinda skaidrioje terpėje pagal geometrinę optiką, kampinio skersmens atstumas yra D_A=D_M/(1+z), o šviesio atstumas yra D_L=(1+z)D_M=(1+z)²D_A.

Radialinėms žvaigždžių pulsacijoms būdingas gravitacinis ir akustinis periodo mastelis, proporcingas √[R³/(GM)].

Sferinė planeta perima į jos projekcinį diską krintančią žvaigždės spinduliuotės galią ir išspinduliuoja šiluminę galią savo paviršiumi.

Kai egzobazės spindulys yra r_ex, o temperatūra – T_ex, λ=GMm/(r_ex k_BT_ex) palygina tam tikros rūšies dalelių ryšio energiją su šilumine energija.

Potvyniai kyla dėl gravitacinio pagreičio skirtumų skirtingose baigtinių matmenų kūno dalyse.

Glotniame stacionariame ašiai simetriškame potenciale skleidinys apie stabilios vedančiosios apskritiminės orbitos spindulį R_g duoda mažus radialinius svyravimus epicikliniu dažniu κ ir vertikaliuosius svyravimus dažniu ν.

Nykstamai plono besisukančio idealiojo fluido disko vietiniams ašiai simetriškiems glaudžiai susisukusiems trikdžiams galioja dispersijos sąryšis ω²=κ²−2πGΣ|k|+c_s²k².

Gerai išmaišytoje uždaroje dujų ir žvaigždžių sistemoje, kurios pradinis metalingumas lygus nuliui, darant momentinio medžiagos grąžinimo ir pastovios išeigos p vienetui masės, liekančios ilgaamžėse žvaigždėse, prielaidas, dujų metalingumas tenkina lygtį Z=p ln(1/μ), kur μ=M_gas/M_total.

Mažoms beslėgės medžiagos perturbacijoms, kurių mastelis mažesnis už Hablo mastelį, vienalyčiame besiplečiančiame fone niutoninis tankio perturbacijų augimo modelis tenkina lygtį δ̈+2Hδ̇−4πGρ̄_mδ=0.

Kai šaltinio, dangaus fono ir tamsinės srovės skaičiai yra nepriklausomi ir pasiskirstę pagal Puasono skirstinį, o nuskaitymo triukšmas taip pat nepriklausomas, per apertūrą sumuojamo CCD matavimo dispersija yra S+B+D+nₚNᵣσᵣ².

Kad fotometrinių matavimų skaitiniai rodmenys išreikštų astronominį srautą ar ryškį, pirmiausia reikia sukalibruoti spektrinės juostos atsaką ir nulinį tašką.

Žvaigždžių neskaidrumą lemia elektronų sklaida, šuoliai tarp surištųjų būsenų, fotojonizacija ir rekombinacija bei laisvųjų būsenų tarpusavio šuolių procesai.

Neišsigimusiame idealiame jonizuotame mišinyje, esančiame vietinėje šiluminėje pusiausvyroje, jonų ir elektronų skaičiaus tankiai lemia jų indėlį į dujų slėgį; izotropinė šiluminė spinduliuotė prideda spinduliuotės slėgio narį.

Idealiosiose ½ sukinio elektronų dujose, kai k_BT yra daug mažesnis už jų kinetinę Fermio energiją, užimtos impulso būsenos tęsiasi iki p_F=ℏ(3π²nₑ)¹ᐟ³.

Dinaminio persitvarkymo laiko mastelis yra t_dyn∼(Gρ̄)⁻¹ᐟ², o gravitacinės energijos atsargų išspinduliavimo Kelvino–Helmholco laiko mastelis yra t_KH∼GM²/(RL).

Niutoninės gravitacijos sąlygomis sferinei hidrostatinės pusiausvyros žvaigždei, kurios paviršiaus slėgis nepaisomas ir kurią palaiko klasikinių vienatomių idealiųjų dujų slėgis, integruojant slėgio pusiausvyros lygtį gaunama 2U_th+W=0, čia W yra gravitacinio ryšio energija.

Sferiniame niutoniniame hidrostatiniame politropiniame modelyje daroma prielaida, kad P=Kρ¹⁺¹⁄ⁿ.

Tamsi, nepermatoma planeta, slenkanti per vienodo šviesio žvaigždės diską, sumažina šviesos srautą proporcingai savo projekcijos plotui, kol visa jos projekcija yra disko viduje.