Elektrinio dipolio spinduliuotės laukas ir kryptingumo diagrama
Lokalizuotas nereliatyvistinis elektrinis dipolis spinduliuoja laukus E_rad≈n×(n×p̈(t−r/c))/(4πε₀c²r) ir B_rad=n×E_rad/c.
Esminės žinios
Lokalizuotas nereliatyvistinis elektrinis dipolis spinduliuoja laukus E_rad≈n×(n×p̈(t−r/c))/(4πε₀c²r) ir B_rad=n×E_rad/c. Kai p(t)=p₀ cosωt yra nukreiptas išilgai fiksuotos ašies, per periodą suvidurkinta galia, tenkanti erdvinio kampo vienetui, yra ω⁴p₀²sin²θ/(32π²ε₀c³), o visa vidutinė galia yra ω⁴p₀²/(12πε₀c³).
Vertės ir lygtys
E_rad=n×(n×p̈(t−r/c))/(4πε₀c²r); ⟨dP/dΩ⟩=ω⁴p₀²sin²θ/(32π²ε₀c³); ⟨P⟩=ω⁴p₀²/(12πε₀c³)
- E_rad
- Spinduliuotės elektrinis laukas V m⁻¹
- B_rad
- Spinduliuotės magnetinis laukas T
- p,p₀
- Dipolinis momentas ir jo didžiausias modulis C m
- p̈
- Dipolinio momento antroji išvestinė laiko atžvilgiu C m s⁻²
- r,a
- Stebėjimo atstumas ir šaltinio dydis m
- n
- Radialinis vienetinis vektorius
- t
- Laikas s
- ω
- Kampinis dažnis rad s⁻¹
- P
- Spinduliuojamoji galia W
- Ω
- Erdvinis kampas sr
- θ
- Polinis kampas dipolio ašies atžvilgiu rad
- ε₀
- Vakuumo dielektrinė skvarba F m⁻¹
- c
- Šviesos greitis vakuume m s⁻¹
Sąlygos ir taikymo ribos
- Šaltinio vakuume dydis a≪c/ω, spinduliavimo zonoje r≫a ir r≫c/ω, vidinio judėjimo reliatyvistiniai efektai nereikšmingi, o elektrinis dipolis yra vyraujantis spinduliuojantis momentas. θ matuojamas nuo jo fiksuotos ašies, o p₀ yra didžiausioji amplitudė, ne efektinė vertė.
- Artimieji elektrostatiniai ir indukciniai laukai neįtraukiami. Jei elektrinis dipolio momentas lygus nuliui arba magnetinio dipolio ar kvadrupolio nariai yra panašaus dydžio, tai nėra visas šaltinio spinduliavimas; amplitudės ir efektinės vertės susitarimai keičia skaitinius koeficientus.
Šaltiniai · 2
Šaltiniai
Šaltiniai išlaiko savo taikymo ribas. Vien nuoroda nepatvirtina kiekvieno teiginio patikrinimo.
Richard Fitzpatrick / University of Texas at Austin2 šaltiniai
Pagrindimas ir peržiūra
Klasikinis elektromagnetizmas (2014): Vėluojantys laukai: 92–99 lygtys: tolimasis skersinis laukas iš šaltinio srovės išvestinės laiko atžvilgiu ir B=E/c; krūvio tęstinumas duoda ∫J=d p/dt. Papildoma elektriškai mažo šaltinio sąlyga leidžia nepaisyti vidinių fazių vėlavimų. Klasikinis elektromagnetizmas (2014): Antenų teorija: 1222–1225 lygtys pateikia tolimuosius skersinius E/B laukus ir Pointingo srautą; 1232–1234 pateikia trumpos antenos su trikampiu srovės pasiskirstymu kryptingumo diagramą ir integruotą galią. Kai jos I(z)=I₀(1−2|z|/d), iš ∫J=ṗ gaunama didžiausioji p₀=I₀d/(2ω) vertė; įstačius gaunami tiksliai tie patys pateikti bendrieji dipolio koeficientai. Ši antena nelaikoma antena su tolygiai pasiskirsčiusia srove.
2026-10-10 · Nepriklausoma DI redakcinė peržiūra: nepriklausomai perskaityti visi 136 unikalūs autorių parengti glausti fizikos teiginiai, visos hipotezės ir pateiktos lygčių, kintamųjų bei vienetų lentelės, visos 192 iš fizikos kilusios semantinės sąsajos, tiksli autoriaus atliktos 165 įrašų patikros matrica ir susieti išsaugoti konceptualūs teiginiai. Trys matavimo realizavimo įrašai su fizikos žyma perduoti pagrindinei matavimų peržiūrai. Mokslinių šaltinių tikrinimas apima tikslią autorių atliktą skyrių patikrą, nepriklausomą viso glausto turinio ir semantinių sąsajų peržiūrą bei toliau užfiksuotas tikslines pakartotines pirminių šaltinių patikras; neteigiama, kad kiekvienas šaltinis buvo nepriklausomai perskaitytas iš naujo visas. Nepriklausoma DI redakcinė peržiūra nėra žmogaus specialisto sertifikavimas ar eksperimentinis atkartojimas. Srities inventorius patvirtintas nepriklausomai peržiūrėjus du pridėtus juostų sudarymo metodus, patikrintus pagal šaltinius. Patvirtinimo įrašas: physics-independent-content-inventory-review.1.
Įrašo informacija
Nuolatinė nuoroda į šį įrašą ↗- Įrašo identifikatorius
- physics-electric-dipole-radiation
- Versija
- university-core.1
- Struktūruotas žinyno įrašas
- Universitetinių pagrindų plėtra